Fase Bloqueio Dois Osciladores Forex

Optics Express Bloqueio de fase do sinal de batida de dois láseres de diodo de feedback distribuído para osciladores que funcionam na faixa de MHz para THz T. Lffler, T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils e HG Roskos, Imagem de terahertz de onda contínua com um sistema híbrido, Appl. Phys. Lett. 90, 091111 (2007). Crossref T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils, T. Lffler e H. G. Roskos, Rumo a uma câmera THz em tempo real ativa: primeira realização de um sistema híbrido, SPIE Proc. 6549, 654907 (2007). Crossref S. Kraft, A. Deninger, C. Trck, J. Fortgh, F. Lison e C. Zimmermann, espectroscopia de rubídio a 778780 nm com um diodo laser de feedback distribuído, Laser Phys. Lett. 2, 7176 (2005). Crossref M. Hyodo e M. Watanabe, geração óptica de sinais de onda milimétrica até 330 GHz por meio de bloqueio em fase em cascata de três semicondutores de laser, IEEE Photon. Technol. Lett. 15, 458460 (2003). Crossref T. Bauer, J. S. Kolb, T. Lffler, E. Mohler, H. G. Roskos e U. C. Pernisz, vidro revestido com óxido de índio e óxido de estanho como espelho dicroico para a radiação eletromagnética do infravermelho distante, J. Appl. Phys. 92, 22102212 (2002). Crossref C. Petridis, I. D. Lindsay, D. J. M. Stothard e M. Ebrahimzadeh, sintonização no modo-hop, sobre 80 GHz de um laser de diodo de cavidade prolongada sem revestimento anti-reflexo, Rev. Sci. Inst. 72, 38113815 (2001). Crossref M. Hyodo, K. S. Abedin e N. Onodera, Geração de sinais de onda milimétrica até 70,5 GHz por heterodificação de dois laseres semicondutores de cavidade prolongada com um cristal eletrocardítico intracavital, o Opt Commun. 171, 159169 (1999). Crossref A. C. Davidson, F. W. Wise e R. C. Compton, geração de sinal de 3340 GHz de baixa fase de ruído usando laços de bloqueio de fase multilaser, IEEE Photon. Technol. Lett. 10, 13041306 (1998). Crossref Q. Wu, T. D. Hewitt e X.-C. Zhang, imagem bidimensional eletro-óptica de feixes de THz, Appl. Phys. Lett. 69, 10261028 (1996). Crossref Q. Wu e X.-C. Zhang, amostragem eletro-óptica de espaço livre de feixes de terahertz, Appl. Phys. Lett. 67, 35233525 (1995). Crossref G. Santarelli, A. Clairon, S. N. Lea e G. M. Tino, bloqueio de fase óptica Heterodyne de lasers semicondutores de cavidade prolongada a 9 GHz, Optics Commun. 104, 339344 (1994). Crossref L. G. Kazovsky e D. A. Atlas, uma fase experimental de 1320 nm com tranca de bloqueio: investigação de desempenho e experimentos homodyne PSK a 140 Mbs e 2 Gbs, J. Lightwave Technol. 8, 14151425 (1990). Crossref G. J. Simonis e K. G. Purchase, geração ótica, distribuição e controle de microondas usando laser heterodino, IEEE Trans. Tecnologia de teoria de microondas. 38, 667669 (1990). Crossref X. Pan, H. Olesen e B. Tromborg, largura de linha espectral de lasers DFB, incluindo os efeitos da injeção espacial de furação e não uniforme, IEEE Photon. Technol. Lett. 2, 312315 (1990). Crossref J. M. Kahn, sistema de transmissão homodyne de 1 Gbits PSK usando lasers semicondutores de fase bloqueada, IEEE Photon. Technol. Lett. 1, 340342 (1989). Crossref T. Okoshi, K. Kikuchi e A. Nakayama, método novo para medição de alta resolução do espectro de saída do laser, Electron. Lett. 16, 630631 (1980). Crossref Abedin, K. S. M. Hyodo, K. S. Abedin e N. Onodera, Geração de sinais de onda milimétrica até 70,5 GHz por heterodificação de dois láseres semicondutores de cavidade prolongada com um cristal eletrocardítico intracavital, Opt Commun. 171, 159169 (1999). Crossref T. Lffler, T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils e H. G. Roskos, imagem de onda terahertz de onda contínua com um sistema híbrido, Appl. Phys. Lett. 90, 091111 (2007). Crossref T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils, T. Lffler e H. G. Roskos, Rumo a uma câmera THz em tempo real ativa: primeira realização de um sistema híbrido, SPIE Proc. 6549, 654907 (2007). Crossref am Weg, C. T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils, T. Lffler e H. G. Roskos, Rumo a uma câmera THz em tempo real ativa: primeira realização de um sistema híbrido, SPIE Proc. 6549, 654907 (2007). Crossref T. Lffler, T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils e H. G. Roskos, imagem de onda terahertz de onda contínua com um sistema híbrido, Appl. Phys. Lett. 90, 091111 (2007). Crossref Atlas, D. A. L. G. Kazovsky e D. A. Atlas, uma fase experimental de 1320 nm com trinco de bloqueio: investigação de desempenho e experimentos homodyne PSK a 140 Mbs e 2 Gbs, J. Lightwave Technol. 8, 14151425 (1990). Crossref T. Bauer, J. S. Kolb, T. Lffler, E. Mohler, H. G. Roskos e U. C. Pernisz, vidro revestido com óxido de índio e óxido de estanho como espelho dicroico para a radiação eletromagnética do infravermelho distante, J. Appl. Phys. 92, 22102212 (2002). Crossref A. Roggenbuck, H. Schmitz, A. Deninger, I. Cmara Mayorga, J. Hemberger, R. Gsten e M. Grninger, espectroscopia de terahertz de onda contínua de banda larga coerente em amostras de estado sólido, New J. Phys. Aceito para publicação. Clairon, A. G. Santarelli, A. Clairon, S. N. Lea e G. M. Tino, bloqueio de fase óptica Heterodyne de lasers semicondutores de cavidade prolongada a 9 GHz, Optics Commun. 104, 339344 (1994). Crossref Cliche, J.-F. J.-F. Cliche, B. Shiullue, M. Ttu e M. Poulin, um sintetizador de onda fotométrica milimétrica sintonizável de 100 GHz para o radiotelescópio Atacama Large Millimeter Array, IEEE MTT-S Int. Simpósio de microondas (2007). Compton, R. C. C. Davidson, F. W. Wise e R. C. Compton, geração de sinal de ruído de baixa fase 3340-GHz usando laços de bloqueio de fase multilaser, IEEE Photon. Technol. Lett. 10, 13041306 (1998). Crossref Davidson, A. C. A. Davidson, F. W. Wise e R. C. Compton, geração de sinal de 3340 GHz com baixa fase de ruído usando laços de bloqueio de fase multilaser, IEEE Photon. Technol. Lett. 10, 13041306 (1998). Crossref de Maagt, P. Deninger, A. S. Kraft, A. Deninger, C. Trck, J. Fortgh, F. Lison e C. Zimmermann, espectroscopia de rubídio a 778780 nm com um diodo laser de feedback distribuído, Laser Phys. Lett. 2, 7176 (2005). Crossref A. Roggenbuck, H. Schmitz, A. Deninger, I. Cmara Mayorga, J. Hemberger, R. Gsten e M. Grninger, espectroscopia de terahertz de onda contínua de banda larga coerente em amostras de estado sólido, New J. Phys. Aceito para publicação. Deninger, AJAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua ajustável, com freqüência interferométrica Controle Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref Ebrahimzadeh, M. C. Petridis, I. D. Lindsay, D. J. M. Stothard e M. Ebrahimzadeh, sintonização do modo-hop livre sobre 80 GHz de um laser de diodo de cavidade prolongada sem revestimento anti-reflexo, Rev. Sci. Inst. 72, 38113815 (2001). Crossref Fortgh, J. S. Kraft, A. Deninger, C. Trck, J. Fortgh, F. Lison e C. Zimmermann, espectroscopia de rubídio a 778780 nm com um diodo laser de feedback distribuído, Laser Phys. Lett. 2, 7176 (2005). Crossref Geckeler, RDAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua ajustável com interferometria Controle de freqüência, Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref Grninger, M. A. Roggenbuck, H. Schmitz, A. Deninger, I. Cmara Mayorga, J. Hemberger, R. Gsten e M. Grninger, espectroscopia de terahertz de onda contínua de banda larga coerente em amostras de estado sólido, New J. Phys. Aceito para publicação. Gsten, R. A. Roggenbuck, H. Schmitz, A. Deninger, I. Cmara Mayorga, J. Hemberger, R. Gsten e M. Grninger, espectroscopia de terahertz de onda contínua de banda larga coerente em amostras de estado sólido, New J. Phys. Aceito para publicação. Hemberger, J. A. Roggenbuck, H. Schmitz, A. Deninger, I. Cmara Mayorga, J. Hemberger, R. Gsten e M. Grninger, espectroscopia de terahertz de onda contínua de banda larga coerente em amostras de estado sólido, New J. Phys. Aceito para publicação. Hewitt, T. D. Q. Wu, T. D. Hewitt e X.-C. Zhang, imagem bidimensional eletro-óptica de feixes de THz, Appl. Phys. Lett. 69, 10261028 (1996). Crossref T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils, T. Lffler e H. G. Roskos, Rumo a uma câmera THz em tempo real ativa: primeira realização de um sistema híbrido, SPIE Proc. 6549, 654907 (2007). Crossref T. Lffler, T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils e H. G. Roskos, imagem de onda terahertz de onda contínua com um sistema híbrido, Appl. Phys. Lett. 90, 091111 (2007). Crossref M. Hyodo e M. Watanabe, geração óptica de sinais de onda milimétrica até 330 GHz por meio de bloqueio em fase em cascata de três semicondutores de laser, IEEE Photon. Technol. Lett. 15, 458460 (2003). Crossref M. Hyodo, K. S. Abedin e N. Onodera, Geração de sinais de onda milimétrica até 70,5 GHz por heterodificação de dois laseres semicondutores de cavidade prolongada com um cristal eletrocardítico intracavital, o Opt Commun. 171, 159169 (1999). Crossref Kahn, J. M. J. M. Kahn, sistema de transmissão homodyne de 1 Gbits PSK usando lasers semicondutoras bloqueadas em fase, IEEE Photon. Technol. Lett. 1, 340342 (1989). Crossref Kaminski, C. F. Kazovsky, L. G. L. G. Kazovsky e D. A. Atlas, A 1320 nm de fase óptica experimental de bloqueio de loop: investigação de desempenho e PSK homodyne experimentos em 140 Mbs e 2 Gbs, J. Lightwave Technol. 8, 14151425 (1990). Crossref Kikuchi, K. T. Okoshi, K. Kikuchi e A. Nakayama, método novo para medição de alta resolução do espectro de saída laser, Electron. Lett. 16, 630631 (1980). Crossref Kinder, TAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua ajustável com interferometria Controle de freqüência, Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref Kberle, MAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua ajustável com interferometria Controle de freqüência, Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref Kolb, J. S. T. Bauer, J. S. Kolb, T. Lffler, E. Mohler, H. G. Roskos e U. C. Pernisz, vidro revestido com óxido de índio e óxido de metilo como espelho dicroico para radiação eletromagnética de infravermelho distante, J. Appl. Phys. 92, 22102212 (2002). Crossref S. Kraft, A. Deninger, C. Trck, J. Fortgh, F. Lison e C. Zimmermann, espectroscopia de rubídio a 778780 nm com um diodo laser de feedback distribuído, Laser Phys. Lett. 2, 7176 (2005). Crossref Lea, S. N. G. Santarelli, A. Clairon, S. N. Lea e G. M. Tino, bloqueio de fase óptica Heterodyne de lasers semicondutores de cavidade prolongada a 9 GHz, Optics Commun. 104, 339344 (1994). Crossref Lindsay, I. D. C. Petridis, I. D. Lindsay, D. J. M. Stothard e M. Ebrahimzadeh, sintonizador de modo-hop sem 80 GHz de um laser de diodo de cavidade prolongada sem revestimento anti-reflexo, Rev. Sci. Inst. 72, 38113815 (2001). Crossref AJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua sintonizável de precisão com controle de freqüência interferométrica , Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref S. Kraft, A. Deninger, C. Trck, J. Fortgh, F. Lison e C. Zimmermann, espectroscopia de rubídio a 778780 nm com um diodo laser de feedback distribuído, Laser Phys. Lett. 2, 7176 (2005). Crossref Lffler, T. T. Lffler, T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils e H. G. Roskos, imagem de terahertz de onda contínua com um sistema híbrido, Appl. Phys. Lett. 90, 091111 (2007). Crossref T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils, T. Lffler e H. G. Roskos, Rumo a uma câmera THz em tempo real ativa: primeira realização de um sistema híbrido, SPIE Proc. 6549, 654907 (2007). Crossref T. Bauer, J. S. Kolb, T. Lffler, E. Mohler, H. G. Roskos e U. C. Pernisz, vidro revestido com óxido de índio e óxido de estanho como espelho dicroico para a radiação eletromagnética do infravermelho distante, J. Appl. Phys. 92, 22102212 (2002). Crossref T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils, T. Lffler e H. G. Roskos, Rumo a uma câmera THz em tempo real ativa: primeira realização de um sistema híbrido, SPIE Proc. 6549, 654907 (2007). Crossref T. Lffler, T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils e H. G. Roskos, imagem de onda terahertz de onda contínua com um sistema híbrido, Appl. Phys. Lett. 90, 091111 (2007). Crossref Meissner, PAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua ajustável com interferometria Controle de freqüência, Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref Meng, F. Z. Mohler, E. T. Bauer, J. S. Kolb, T. Lffler, E. Mohler, H. G. Roskos e U. C. Pernisz, vidro revestido com óxido de índio e óxido de estanho como espelho dicroico para a radiação eletromagnética do infravermelho distante, J. Appl. Phys. 92, 22102212 (2002). Crossref Mller-Wirts, TAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua ajustável Com controle de freqüência interferométrica, Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref Nakayama, A. T. Okoshi, K. Kikuchi e A. Nakayama, método novo para medição de alta resolução do espectro de saída do laser, Electron. Lett. 16, 630631 (1980). Crossref Okoshi, T. T. Okoshi, K. Kikuchi e A. Nakayama, método novo para medição de alta resolução do espectro de saída laser, Electron. Lett. 16, 630631 (1980). Crossref Olesen, H. X. Pan, H. Olesen e B. Tromborg, largura de linha espectral de lasers DFB, incluindo os efeitos da injeção espacial de furação e não uniforme, IEEE Photon. Technol. Lett. 2, 312315 (1990). Crossref Onodera, N. M. Hyodo, K. S. Abedin e N. Onodera, Geração de sinais de onda milimétrica até 70,5 GHz por heterodificação de dois laseres semicondutores de cavidade estendida com um cristal eletrocardítico intracavital, Opt Commun. 171, 159169 (1999). Crossref X. Pan, H. Olesen e B. Tromborg, largura de linha espectral de lasers DFB, incluindo os efeitos da injeção espacial de furação e não uniforme, IEEE Photon. Technol. Lett. 2, 312315 (1990). Crossref Pernisz, U. C. T. Bauer, J. S. Kolb, T. Lffler, E. Mohler, H. G. Roskos e U. C. Pernisz, vidro revestido com óxido de índio e óxido de estanho como espelho dicroico para radiação eletromagnética de infravermelho distante, J. Appl. Phys. 92, 22102212 (2002). Crossref Petridis, C. C. Petridis, I. D. Lindsay, D. J. M. Stothard e M. Ebrahimzadeh, sintonização sem salto de modo 80 GHz de um laser de diodo de cavidade prolongada sem revestimento anti-reflexo, Rev. Sci. Inst. 72, 38113815 (2001). Crossref Poulin, M. J.-F. Cliche, B. Shiullue, M. Ttu e M. Poulin, um sintetizador de onda fotométrica milimétrica sintonizável de 100 GHz para o radiotelescópio Atacama Large Millimeter Array, IEEE MTT-S Int. Simpósio de microondas (2007). Compra, K. G. G. Simonis e K. G. Purchase, geração óptica, distribuição e controle de microondas usando laser heterodino, IEEE Trans. Tecnologia de teoria de microondas. 38, 667669 (1990). Crossref Roggenbuck, AAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua ajustável com interferometria Controle de freqüência, Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref A. Roggenbuck, H. Schmitz, A. Deninger, I. Cmara Mayorga, J. Hemberger, R. Gsten e M. Grninger, espectroscopia de terahertz de onda contínua de banda larga coerente em amostras de estado sólido, New J. Phys. Aceito para publicação. Roskos, H. G. T. Lffler, T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils e H. G. Roskos, imagem de terahertz de onda contínua com um sistema híbrido, Appl. Phys. Lett. 90, 091111 (2007). Crossref T. May, C. am Weg, A. Alcin, B. Hils, T. Lffler e H. G. Roskos, Rumo a uma câmera THz em tempo real ativa: primeira realização de um sistema híbrido, SPIE Proc. 6549, 654907 (2007). Crossref T. Bauer, J. S. Kolb, T. Lffler, E. Mohler, H. G. Roskos e U. C. Pernisz, vidro revestido com óxido de índio e óxido de estanho como espelho dicroico para a radiação eletromagnética do infravermelho distante, J. Appl. Phys. 92, 22102212 (2002). Crossref Santarelli, G. G. Santarelli, A. Clairon, S. N. Lea e G. M. Tino, bloqueio de fase óptica Heterodyne de lasers semicondutores de cavidade prolongada a 9 GHz, Optics Commun. 104, 339344 (1994). Crossref Schmitz, H. A. Roggenbuck, H. Schmitz, A. Deninger, I. Cmara Mayorga, J. Hemberger, R. Gsten e M. Grninger, espectroscopia de terahertz de onda contínua de banda larga coerente em amostras de estado sólido, New J. Phys. Aceito para publicação. Schnherr, DAJ Deninger, T. Gbel, D. Schnherr, T. Kinder, A. Roggenbuck, M. Kberle, F. Lison, T. Mller-Wirts e P. Meissner, fonte de terahertz de onda contínua, sintonizável, com freqüência interferométrica Controle Rev. Sci. Inst. 79, 044702 (2008). Crossref Seeds, A. J. Shiullue, B. J.-F. Cliche, B. Shiullue, M. Ttu e M. Poulin, um sintetizador de onda fotométrica milimétrica sintonizável de 100 GHz para o radiotelescópio Atacama Large Millimeter Array, IEEE MTT-S Int. Simpósio de microondas (2007). Simonis, G. J. G. J. Simonis e K. G. Purchase, geração, distribuição e controle óptico de microondas usando laser heterodino, IEEE Trans. Tecnologia de teoria de microondas. 38, 667669 (1990). Crossref Stothard, D. J. M. C. Petridis, I. D. Lindsay, D. J. M. Stothard e M. Ebrahimzadeh, sintonização do modo livre de salto sobre 80 GHz de um laser de diodo de cavidade estendida sem revestimento anti-reflexo, Rev. Sci. Inst. 72, 38113815 (2001). Crossref J.-F. Cliche, B. Shiullue, M. Ttu e M. Poulin, um sintetizador de onda fotométrica milimétrica sintonizável de 100 GHz para o radiotelescópio Atacama Large Millimeter Array, IEEE MTT-S Int. Simpósio de microondas (2007). Thomson, M. D. Tino, G. M. G. Santarelli, A. Clairon, S. N. Lea e G. M. Tino, bloqueio de fase óptica Heterodyne de lasers semicondutores de cavidade prolongada a 9 GHz, Optics Commun. 104, 339344 (1994). Crossref Tromborg, B. X. Pan, H. Olesen e B. Tromborg, largura de linha espectral de lasers DFB, incluindo os efeitos da injeção espacial de furação e não uniforme, IEEE Photon. Technol. Lett. 2, 312315 (1990). Crossref S. Kraft, A. Deninger, C. Trck, J. Fortgh, F. Lison e C. Zimmermann, espectroscopia de rubídio a 778780 nm com um diodo laser de feedback distribuído, Laser Phys. Lett. 2, 7176 (2005). Crossref von Spiegel, W. Walton, C. Watanabe, M. M. Hyodo e M. Watanabe, geração óptica de sinais de onda milimétrica até 330 GHz por meio de bloqueio em fase de cascata de três semicondutores de laser, IEEE Photon. Technol. Lett. 15, 458460 (2003). Crossref Wise, F. W. C. Davidson, F. W. Wise e R. C. Compton, geração de sinal de 3340-GHz de baixa fase de ruído usando laços de bloqueio de fase multilaser, IEEE Photon. Technol. Lett. 10, 13041306 (1998). Crossref Q. Wu, T. D. Hewitt e X.-C. Zhang, imagem bidimensional eletro-óptica de feixes de THz, Appl. Phys. Lett. 69, 10261028 (1996). Crossref Q. Wu e X.-C. Zhang, amostragem eletro-óptica de espaço livre de feixes de terahertz, Appl. Phys. Lett. 67, 35233525 (1995). Crossref Zhang, X.-C. Q. Wu, T. D. Hewitt e X.-C. Zhang, imagem bidimensional eletro-óptica de feixes de THz, Appl. Phys. Lett. 69, 10261028 (1996). Crossref Q. Wu e X.-C. Zhang, amostragem eletro-óptica de espaço livre de feixes de terahertz, Appl. Phys. Lett. 67, 35233525 (1995). Crossref Zimmermann, C. S. Kraft, A. Deninger, C. Trck, J. Fortgh, F. Lison e C. Zimmermann, espectroscopia de rubídio a 778780 nm com um diodo laser de feedback distribuído, Laser Phys. Lett. 2, 7176 (2005). Crossref Appl. Optar. (2) Optics Express A ativação coordenada em diferentes regiões do cérebro pode ser medida usando o método estatístico que passa pelo nome da sincronização de fase. Os fenômenos de sincronização têm sido amplamente explorados em sistemas caóticos e no campo da dinâmica não-linear. Aplicado às séries temporais biológicas (irregulares, não estacionárias, não-lineares e barulhentas) das atividades elétricas do cérebro, a detecção de sincronização de fase pode fornecer uma indicação de sincronias de curto alcance, comumente interpretadas como subservindo 039segmentação perceptível039 entre regiões adjacentes ou do mesmo cérebro, E mais interessante, pode descrever padrões de sincronização de longo alcance entre regiões cerebrais amplamente separadas, pensadas para subservir mecanismos cognitivos, como memória, emoção, planejamento motor. A sincronização de fase difere da medida de coerência: a última não separa os efeitos de amplitude e fase nas inter-relações entre dois sinais, enquanto que no primeiro o componente de fase é obtido separadamente do componente de amplitude para uma dada freqüência. Esta página é dividida em duas seções : Tutorial de sincronização de fase estendida. Que se destina a dar-lhe uma compreensão mais profunda dos mecanismos de sincronização de fase, usando exemplos de sistemas caóticos acoplados. Valor de bloqueio de fase de computação usando NBT. O que explica como calcular o bloqueio de fases no NBT. Editar resumo Alterações menores Dois osciladores harmônicos sem fricção acoplados e. Estão em sincronia de fase quando o relacionamento FASE LOCKING é verificado: onde n e m são inteiros pequenos que definem a igualdade de freqüência das oscilações lentas e rápidas acopladas e são as fases dos dois osciladores e é a fase relativa. Em sistemas ruidosos e ou caóticos, a condição de bloqueio de fase é substituída pela condição de ENTRADA DE FASE mais fraca: ou pela condição ainda mais fraca do bloqueio de FREQUÊNCIA: onde ltgt denota uma média ao longo do tempo, é a freqüência relativa. E são a frequência dos osciladores expressos como derivada de tempo da fase dos dois osciladores, respectivamente. No sinal biológico, como as séries temporais de EEG, a medição da sincronização é calculada pelo VALOR DE FECHAMENTO DE FASE, que é a coerência de fase média de uma distribuição angular: onde é a fase relativa, N é o número de amostras do conjunto de dados, CV indica a Variação circular de uma distribuição angular obtida por transformação dos ângulos de fase relativa no círculo da unidade no plano complexo. R tem valores em 0 1, R atinge o valor 1 se e somente se a condição de bloqueio rígido de fase for obedida, enquanto que para uma distribuição uniforme de fases (por exemplo, em séries temporais não sincronizadas) R 0. A fase instantânea é calculada usando a transformada de Hilbert (Veja o link para a definição). Uma vez que isso requer integração em tempo infinito, que não podemos realizar para um conjunto de dados de comprimento finito, 10 dos valores de fase instantâneos calculados devem ser descartados em cada lado do conjunto de dados. A diferença de fase instantânea pode ser calculada usando a análise wavelet ou a transformação de Hilbert. Estudos mostram que essas duas abordagens são equivalentes para a análise de sinais EEG. Editar resumo Alterações menores Para ilustração, aqui, consideramos um exemplo comumente usado com dois sistemas Rossler acoplados (1,2) não idênticos submetidos a perturbações barulhentas: onde a, b, c são parâmetros constantes dos sistemas Rossler, são as freqüências naturais Dos dois sistemas, governa a força do acoplamento, são dois ruídos Gaussianos correlacionados com delta. O código neste link resolve o sistema acoplado de equações, extrai a fase instantânea dos dois osciladores calcula a fase relativa quando os sistemas estão desacoplados (e não afetados pelo ruído), acoplados (e não afetados pelo ruído) e afetados por barulho. De fato, como você vê na figura abaixo, aumentando a força de acoplamento, os sistemas estão cada vez mais sincronizados, resultando em pequenas oscilações de fase relativa em torno de um valor constante também em presença de ruído. Editar resumo Alterações menores Curiosamente, é possível identificar a SINCRONIZAÇÃO LAG, o que significa que a sincronização de fase entre o sistema aparece em atraso de tempo específico. Esse intervalo de tempo é obtido com o meu cálculo do mínimo de uma Função de Similitude definida como segue: Se. para. E a SINCRONIZAÇÃO COMPLETA é verificada, e os sistemas estão perfeitamente acoplados. Se a função de similaridade tiver um mínimo para mudança de tempo diferente de zero, isso significa que existe um intervalo de tempo entre os dois processos. Se e é completamente independente para todos os turnos de tempo. Na figura a seguir, você pode ver como o aumento da força de acoplamento não só diminui a freqüência relativa média, mas também a função de similaridade tem uma correspondência mínima em menor atraso de tempo. Você pode obter esse gráfico usando o código neste link. Onde variamos o coeficiente de acoplamento de 0 a 0,4, para dois sistemas Rossler não idênticos acoplados. Editar resumo Alterações menores Considerando os osciladores não lineares correlacionados com séries temporais EEG, simulamos dois sinais reais e. Combinação linear dos componentes e de dois sistemas Rossler desacoplados afetados pelo ruído (). Calculamos as fases instantâneas usando a transformada de Hilbert: calculamos o valor de bloqueio de fase (PLV): na figura a seguir, mostramos como o aumento da força de acoplamento dos dois sistemas que o PLV aborda 1. Editar resumo Alterações menores Até agora fizemos a hipótese Da relação de bloqueio igual a. O que é plausível em séries temporais EEG, dado que os sinais são obtidos a partir do mesmo sistema fisiológico (isto é, o cérebro). Em algumas perseguições, você pode querer examinar os mecanismos de sincronização medidos em diferentes distritos (ou seja, sincronização entre MEG e sinais eletromiográficos) ou você quer ter certeza de que a suposição n: m 1: 1 é correta para cada série de tempo EEG. Para determinar os índices de sincronização da razão n: m são introduzidos. Os índices de sincronização n: m são utilizados também para caracterizar a força da sincronização. Aqui apresentamos três índices principais que são implementados na função nbtnmdetection. Esses índices podem ser calculados para uma relação n: m diferente, a relação n: m que dá os índices maiores é, então, selecionada. Você também pode usar a função nbtnmsurrogatedetection onde dados de substituição são usados ​​para obter níveis de significância para os índices. 1. Índice baseado em Shannon Entropy É definido como: onde é a entropia da distribuição da fase relativa cíclica. Onde N é o número de caixas utilizadas para a distribuição. O número ótimo de caixas (N) é definido como. Onde L é o número de pontos de dados. Onde corresponde a uma distribuição normal (sem sincronização), corresponde a uma distribuição semelhante a Dirac (sincronização perfeita). Essa distribuição só pode ser observada no caso ideal de bloqueio de fase de osciladores quasiilares sem ruído. 2. Índice baseado na intensidade do primeiro modo de Fourier da distribuição. É definido como: A vantagem desse índice é que a computação não envolve parâmetros: não precisamos escolher o número de caixas, pois não calculamos a distribuição Em si. 3. Índice baseado na probabilidade condicional Se os osciladores são fortemente não-lineares, então a distribuição não é uniforme mesmo na ausência de ruído. Observamos a fase do segundo oscilador () nos instantes de tempo em que a fase do primeiro atinge um valor xed (stroboscope de fase): Para explicar o bloqueio n: m, as fases são enroladas em intervalos e. respectivamente. Repetindo este procedimento para todos e em média, obtemos um índice de sincronização estatisticamente significante. Praticamente, se lidarmos com a série temporal, podemos introduzir binning para a fase do primeiro oscilador, ou seja, dividir o intervalo em N bins. Em seguida, denotamos os valores de cair no l-th bin como e o número de pontos dentro deste compartimento como. Então, calculamos os valores correspondentes. Onde Se os osciladores não estão sincronizados, esperamos ser distribuídos uniformemente no intervalo. Caso contrário, essas quantidades se agrupam em torno de algum valor e sua distribuição é unimodal. Para quantificá-lo, calculamos: o caso da dependência completa entre ambas as fases corresponde. Enquanto desaparece se não houver dependência. Para melhorar as estatísticas, médiamos todas as caixas N e obtemos o índice de sincronização. De acordo com as medidas acima mencionadas, a probabilidade condicional de ter um determinado valor fornecido está em um determinado compartimento. Editar resumo Minor Changes